Resumen de Spacetime structure of massive majorana particIes and massive gravitinos

D.V. Ahluwalia, M. Kirchbach

• español

  Se plantea que la profunda diferencia entre las partículas de Dirac y Majorana se debe a su diferente construcción en el espacio de representaciones (1/2, O) + (O, 1/2). Al contrario que las partículas de Dirac, los propagadores de partícula de Majorana difieren de la estructura lineal simple [fórmula]. Además, ni las partículas de Majorana ni sus antipartículas se pueden asociar con una flecha del tiempo bien definida. La consecuencia inevitable de esta peculiaridad es la metamorfosis partícula anti-partícula que da lugar al decaimiento beta doble sin neutrino, por una parte, y permitiendo que los campos de espín 1/2 actúen como campos de norma, gauginos, por otra parte. La segunda parle de estas notas se dedica al gravitino masivo. Argumentamos que una medición del espín en el sistema de referencia en reposo para un conjunto no polarizado de gravitinos masivos asociados con el espacio de representaciones espín-vector [(1/2,0)+ (0,1/2)] + (1/2,1/2), daría como resultado 3/2- con probabilidad de un medio. Esta última es distribuida uniformemente, es decir, como 1/4 entre los estaDos de espín-1/2+ y spin-1/2- de paridad opuesta. De lo cual concluimos que el gravitino masivo debe ser interpretado como una partícula de espín múltiple.

• English

  The profound difference bceween Dirac and Majorana particles is traced back to the possibility of having physically different construct in the (1/2, 0) + (0,172) representation space. Contrary to Dirac particles, Majorana particle propagators are shown to differ from the simple linear [formule] structure. Furthermore, neither Majorana particles , not their antiparticles can be associated with a well defined arrow of time. The inevitable consequence of this peculiareity is the particle-anticparticle metamorphosis giving rise to neutrinoless double beta decay, on the one side, and enabeling spin-1/22 fields to act as gauge fields, gauginos, on the other side. The second part of the lecture notes is devoted to massive gravitino. We argue that a spin measurement in the rest frame for an unpolarized ensemble of massive gratinos, associated with the spinor-vector [(1/2,0)+(0,1/2)] + (1/2,1/2) representation space, would yield the results 3/2- with probability one hald, and 1/2 with probability one half. The latter is distributed uniformly, i.e. as 1/4, among the two spin-1/2+ and spin-1/2- states of opposite parities. From that we draw the conclusion that the massive gravitino should be interpreted as a particle of multiple spin.